Решение задач по физике. Онлайн-база готовых решений.
Поиск по задачам:
Вход на сайт
21891. Вычислить коэффициент взаимной индукции двух коаксиальных круговых контуров, лежащих в параллельных плоскостях. Радиусы их равны а и b. Расстояние между их центрами h. Окружающая среда — воздух. Найти силу взаимного притяжения этих контуров, когда по ним текут параллельные токи l1 и l2.
21892. Показать, что в предельном случае, когда радиусы витков, рассмотренных в предыдущей задаче, малы по сравнению с расстоянием между ними (a << h и b << h) они взаимодействуют между собою как диполи, магнитные моменты которых направлены по оси витка и величина которых определяется формулами m1 = l1/c пa2; m2 = l2/c пb2.
21893. Круговой виток радиуса а, по которому проходит ток l1, находится в воздухе на расстоянии b от параллельной ему плоской поверхности однородного магнетика, заполняющего полупространство. Проницаемость магнетика ц. Найти силу, с которой круговой ток притягивается к магнетику.
21894. Вычислить коэффициент взаимной индукции и силу взаимодействия между током l2 по контуру равностороннего треугольника и током l1 по бесконечной прямой, лежащей в плоскости треугольника на расстоянии b от ближайшей к ней и параллельной ей стороны треугольника. Сторона треугольника равна а. Принять ц = 1.
21895. На круглый железный сердечник радиуса а намотана достаточно длинная катушка из n витков на единицу длины, а поверх нее короткая катушка из N витков. Вычислить коэффициент взаимной индукции этих катушек. Магнитная проницаемость железного сердечника ц. Рассеянием магнитного потока пренебречь.
21896. На железное кольцо, имеющее форму тора, радиус сечения которого а и расстояние от центра сечения до оси тора b, намотано равномерно и плотно N1 витков тонкой изолированной проволоки, а поверх нее другая катушка из N2 витков. Вычислить коэффициент взаимной индукции этих катушек. Магнитная проницаемость железного сердечника ц.
21897. Вычислить коэффициент взаимной индукции между катушкой из N витков, намотанной на тор круглого сечения радиуса а и бесконечным прямым проводом, идущим вдоль оси тора. Расстояние центра сечения тора от его оси равно b.
21898. Вычислить самоиндукцию единицы длины бесконечной катушки круглого сечения радиуса а. Число витков на единицу длины n; магнитная проницаемость сердечника ц.
21899. Вычислить самоиндукцию катушки, состоящей из N витков, намотанных равномерно на железный тор круглого сечения радиуса а, центр которого находится на расстоянии b от оси тора. Магнитная проницаемость железа ц. Рассмотреть предельный случай b -- > оо.
21900. Вычислить самоиндукцию единицы длины цилиндрического кабеля, состоящего из двух коаксиальных цилиндрических трубок радиуса R1 и R2. Толщиной их стенок можно пренебречь. Все пространство между ними заполнено однородной изоляцией, магнитная проницаемость которой ц.
21901. Вычислить самоиндукцию единицы длины кабеля, состоящего из двух коаксиальных цилиндрических проводов: внутреннего сплошного радиуса R0 и наружного — полого, внутренний и наружный радиусы которого равны соответственно R1 и R2. Магнитная проницаемость проводов ц1, а изоляционной прослойки между ними ц2.
21902. Вычислить внутреннюю часть самоиндукции единицы длины прямолинейного провода круглого сечения радиуса а. Магнитная проницаемость провода ц.
21903. Вычислить самоиндукцию тонкого кольца радиуса r из проволоки круглого сечения радиуса а << r. Магнитная проницаемость проводника ц1, окружающей среды ц2.
21904. Вычислить самоиндукцию единицы длины двухпроводной воздушной линии, состоящей из двух одинаковых параллельных проводов круглого сечения радиуса а, расстояние между осями которых равно l. Магнитная проницаемость материала проводов ц = 1.
21905. Самоиндукция плоского контура в воздухе (ц = 1) равна L. Найти самоиндукцию этого контура в том случае, если по одну сторону от него пространство заполнено однородным магнетиком с проницаемостью ц.
21906. Определить движение нерелятивистского электрона в однородном магнитном поле. Напряженность поля H; начальная скорость электрона v0 составляет угол а с направлением поля.
21907. Однородное электрическое поле напряженности Е и однородное магнитное поле, индукция которого В, направлены взаимно перпендикулярно. Какой должна быть скорость электрона, чтобы он в этом комбинированном поле двигался равномерно и прямолинейно?
21908. Максимальная энергия, которую можно сообщить протону при помощи циклотрона, равна W. Внутренний радиус дуанта рaвен R. Определить индукцию магнитного поля. Релятивистскими эффектами пренебречь.
21909. Плоский контур вращается с угловой скоростью w в однородном магнитном поле вокруг оси, перпендикулярной к полю. Индукция поля равна В. Определить э. д. с. индукции в этом контуре. Площадь, ограниченная контуром, равна S.
21910. Плоский контур вращается с угловой скоростью w в однородном магнитном поле вокруг оси, перпендикулярной к полю. Индукция поля равна В. Площадь, ограниченная контуром, равна S. Самоиндукция контура L, сопротивление его R. Определить силу тока в контуре.
21911. Цепь постоянного тока состоит из следующих последовательно соединенных частей: аккумулятора с э.д.с. E индуктивности L и двух сопротивлений R1 и R2. Определить силу тока в цепи после того, как сопротивление R2 замыкается накоротко.
21912. Заряженный конденсатор с емкостью С замкнут на сопротивление R с самоиндукцией L. Определить заряд на обкладках конденсатора как функцию от времени, если первоначально он был равен q0.
21913. Конденсатор, емкость которого С, заряжен количеством электричества q. При помощи ключа конденсатор замыкается на две параллельно соединенные между собою катушки, самоиндукции которых L1 и L2 (рис. ). Найти максимальные силы тока в катушках. Сопротивлением и взаимной индукцией катушек пренебречь.
21914. Коэффициент взаимной индукции двух колебательных контуров равен L12. Параметры этих контуров (сопротивление, индуктивность и емкость) равны соответственно R1L1C1 и R2L2C2. На конденсаторе первого контура имеется заряд q, а контур разомкнут. Конденсатор второго контура не заряжен и контур замкнут. Составить дифференциальные уравнения, которыми определяются токи в контурах после замыкания первого из них.
21915. Конденсатор емкости С1 и катушка с индуктивностью L1 соединены параллельно. К ним последовательно присоединены катушка с индуктивностью L2, и конденсатор емкости С2. Составить дифференциальное уравнение, которым определяется заряд q на конденсаторе С2 после замыкания цепи (рис. ), если первоначально он был равен q0, а на конденсаторе C1 заряда не было. Сопротивлением катушек и подводящих проводов пренебречь.
21916. Батарея, э.д.с. которой E и внутреннее сопротивление R, конденсатор емкости С и катушка с индуктивностью L соединены параллельно (рис. ). Определить силу тока в батарее после ее замыкания. Сопротивлением катушки и подводящих проводов пренебречь.
21917. 2.91 После того, как в цепи, рассмотренной в предыдущей задаче, установился стационарный режим, отключается батарея. Как после этого будет изменяться заряд на обкладках конденсатора. 2.90 Батарея, э.д.с. которой E и внутреннее сопротивление R, конденсатор емкости С и катушка с индуктивностью L соединены параллельно (рис. ). Определить силу тока в батарее после ее замыкания. Сопротивлением катушки и подводящих проводов пренебречь.
21918. Колебательный контур 12341 индуктивно связан с двумя другими одинаковыми колебательными контурами. Взаимное расположение контуров, их емкости и индуктивности показаны на рис. Коэффициент взаимной индукции между рядом расположенными катушками равен L12, взаимной индукцией между удаленными катушками, а также сопротивлением катушек и подводящих проводов пренебречь. Составить дифференциальное уравнение, которым определяется ток в контуре 12341 после его замыкания.
21919. Цепь состоит из последовательного соединения конденсатора емкости С2, батареи, э.д.с. которой E, и звена, представляющего собой параллельное соединение сопротивления R и конденсатора емкости С1 (рис.). Определить заряд конденсатора С2. Внутренним сопротивлением батареи, а также индуктивностью и сопротивлением подводящих проводов пренебречь.
21920. Коэффициент взаимной индукции двух контуров равен L12. Сопротивления этих контуров равны соответственно R1 и R2. В первом контуре имеется аккумулятор с э.д.с, равной E. Какое количество электричества пройдет через второй контур после того, как замкнут первый?
21921. Колебательный контур состоит из катушки с индуктивностью L, соединенной последовательно с двумя конденсаторами, емкости которых C1 и С2. В момент замыкания контура заряд на конденсаторе C1 равен Q, а на конденсаторе С2 — нулю. Найти силу тока в контуре.
21922. Цепь переменного тока содержит катушку с сопротивлением R и индуктивностью L. Какой емкости конденсатор нужно присоединить параллельно катушке, чтобы заряд его изменялся в одной фазе с током в основной цепи?
21923. Плоский контур вращается с угловой скоростью w в однородном магнитном поле вокруг оси, перпендикулярной к полю. Индукция поля равна В. Площадь, ограниченная контуром, равна S. Какая мощность требуется для того, чтобы равномерно вращать с угловой скоростью w плоский контур.
21924. В цепи переменного тока имеется участок АВС, состоящий из проводника АВ с активным сопротивлением R, последовательно соединенного с участком ВС, который представляет собою параллельное соединение активного сопротивления R и катушки с индуктивностью L и сопротивлением R. Между точками А и С поддерживается переменное напряжение V = V0 cos wt. Определить напряжение между точками В и С.
21925. К параллельному соединению конденсатора емкости С и катушки с индуктивностью L (омическим сопротивлением пренебречь) приложено переменное напряжение частоты w. При каком условии ток, питающий этот контур, равен нулю?
21926. Два контура, омическое сопротивление, индуктивности и емкости которых равны соответственно R1, L1, С1 и R2, L2, С2, связаны через активное сопротивление r (рис. ). В первом контуре имеется генератор, э.д.с. которого E = E0е^iwt. Найти токи в этих контурах при установившемся режиме.
21927. Два параллельных стержня лежат в одной плоскости с бесконечным прямолинейным током l на расстояниях а и b по одну сторону от него (а < b). Вдоль стержней скользит со скоростью v поперечный проводник АВ по направлению к сопротивлению R, на которое замкнуты стержни. Определить силу тока в контуре ABR. Сопротивлением стержней и проводника АВ пренебречь.
21928. Два параллельных стержня лежат в одной плоскости с бесконечным прямолинейным током l на расстояниях а и b по одну сторону от него (а < b). Вдоль стержней скользит со скоростью v поперечный проводник АВ по направлению к сопротивлению R, на которое замкнуты стержни. Показать, что мощность индукционного тока в контуре ABR равна мощности сил, которые нужно приложить к проводнику АВ, чтобы он двигался равномерно.Сопротивлением стержней и проводника АВ пренебречь.
21929. Стержень OA вращается с угловой скоростью w вокруг точки О в плоскости, перпендикулярной к направлению однородного магнитного поля H. Определить э.д.с. индукции между точками О и А, если длина стержня l.
21930. Круговой проводник радиуса а расположен в вертикальной плоскости перпендикулярно к направлению однородного магнитного поля H. Вокруг его центра О может свободно вращаться радиальный проводник OA, вес которого Р. Какое напряжение нужно приложить к концам проводника OA, чтобы он равномерно вращался с угловой скоростью w? Самоиндукцией проводника пренебречь.
21931. Математический маятник состоит из проводящей нити длиною l, на которой подвешен металлический шарик. Маятник может колебаться в плоскости, перпендикулярной к однородному магнитному полю H, касаясь при этом проводящей дуги круга. Точка О подвеса маятника и дуга круга соединены электрически с обкладками конденсатора, емкость которого С (рис.). Определить период малых колебаний маятника. Сопротивлением проводящего контура и его самоиндукцией пренебречь.
21932. Тяжелый горизонтальный стержень АВ, масса которого m, может скользить без трения по двум вертикальным стержням AM и BN1, замкнутым на сопротивление R. Определить закон падения стержня АВ в однородном поперечном магнитном поле H. Сопротивлением стержней и самоиндукцией контура пренебречь.
21933. Тяжелый горизонтальный стержень АВ, масса которого m, может скользить без трения по двум вертикальным стержням AM и BN1, замкнутым на сопротивление R. Составить дифференциальное уравнение движения стержня АВ для того случая, когда стержни AM и BN замкнуты на катушку с сопротивлением R и индуктивностью L. Сопротивлением стержней и самоиндукцией контура пренебречь.
21934. Тяжелый горизонтальный стержень АВ, масса которого m, может скользить без трения по двум вертикальным стержням AM и BN1, замкнутым на конденсатор, емкость которого С. Определить закон падения стержня АВ в однородном поперечном магнитном поле H. Сопротивлением стержней и самоиндукцией контура пренебречь.
21935. Показать, что при разрядке плоского конденсатора на его обкладках ток проводимости замыкается током смещения.
21936. Показать, что при разрядке цилиндрического и сферического конденсаторов на их обкладках ток проводимости замыкается током смещения.
21937. Проводник имеет форму достаточно длинного круглого цилиндра, радиуса а, но которому течет постоянный ток l, равномерно распределенный по его сечению. Рассмотреть миграцию энергии электромагнитного поля на поверхности проводника. Показать, что джоулево тепло, которое выделяется в проводнике, равно энергии электромагнитного поля, которая поступает в проводник извне.
21938. Показать, что в однородной и изотропной проводящей среде при отсутствии в ней свободных зарядов потенциалы электромагнитного поля удовлетворяют уравнениям v2ф = 4п/c2 sц dф/dt + eц/c2 d2ф/dt2, v2A = 4п/c2 sц dA/dt + eц/c2 d2A/dt2, если подчинить их калибровочному соотношению divA + 4п/c2 sцф + eц/c dф/dt = 0.
21939. Показать, что в однородной и изотропной проводящей среде при отсутствии в ней свободных зарядов потенциалы поля можно выразить через так называемый вектор Герца (поляризационный потенциал) при помощи соотношений ф = -divП; А = 4п/e sцП + eц/c dП/dt, (1) потребовав, чтобы v2П = 4п/c2 sц dП/dt + eц/c2 d2П/dt2.(2) Выразить векторы Е и Н через вектор Герца П.
21940. Показать, что если в однородной проводящей среде можно пренебречь током смещения по сравнению с током проводимости, то плотность тока, Е, В и Н удовлетворяют уравнениям div j = 0; v2j = 4п/c2 sц dj/dt и что аналогичным уравнениям удовлетворяют также векторы Е, Н, В и D.
21941. Написать уравнение плоской монохроматичной электромагнитной волны, распространяющейся в прозрачной среде (s = 0) вдоль положительной оси z и линейно-поляризованной вдоль оси х.
21942. Написать уравнение плоской монохроматичной электромагнитной волны, распространяющейся в прозрачной немагнитной (ц = 1) среде с показателем преломления n вдоль отрицательной оси х и поляризованной по кругу (вправо).
21943. Написать уравнение эллиптически поляризованной сферической электромагнитной волны, распространяющейся в немагнитной среде с диэлектрической проницаемостью (действительной) e и проводимостью s.
21944. Показать, что в общем случае плоская монохроматичная волна, распространяющаяся в непроводящей среде, является эллиптически поляризованной.
21945. Определить частоту и состояние поляризации электромагнитной волны, полученной в результате наложения двух волн одинаковой амплитуды и очень близких частот, поляризованных по кругу в противоположных направлениях и распространяющихся в одном направлении.
21946. Показать, что если в неоднородной плоской монохроматичной электромагнитной волне (k = k, + ik") электрический вектор линейно поляризован, то E_l_k, и E_|_k", а магнитный вектор описывает, вообще говоря, эллипс в плоскости, проходящей через векторы k, и k". Если же магнитный вектор линейно поляризован, то H_|_k, и H_|_k", а Е описывает эллипс в плоскости k,k". Магнитную проницаемость считать вещественной.
21947. Обобщить волновые уравнения V2E-1/v2###=0, V2H-1/v2###=0 на случай неоднородной среды. Принять среду немагнитной (ц = 1).
21948. В непроводящей среде распространяется плоская монохроматичная электромагнитная волна. Вычислить вектор-потенциал этого поля, если волна а) линейно поляризована; б) поляризована по кругу.
21949. В однородной и изотропной проводящей среде распространяется плоская монохроматичная волна. Вычислить средний поток энергии через поверхность куба, боковые ребра которого параллельны направлению распространения волны. Показать, что этот поток равен средней мощности потерь на джоулево тепло.
21950. Показать, что интенсивность монохроматичной электромагнитной волны, т. е. среднее (по времени) значение вектора Умова — Пойнтинга, равна вещественной части комплексного вектора Умова — Пойнтинга S+ = c/8п [Е x Н*], где Е и Н — комплексные векторы электромагнитной волны.
21951. Найти дисперсионную формулу, т. е. зависимость n(w) для прозрачной и немагнитной (ц = 1) среды, если известно, что групповая скорость обратно пропорциональна фазовой.
21952. Показать, что в прозрачной диспергирующей среде групповая скорость u = S/W, где S — вектор Умова — Пойнтинга, а W = 1/16п {d(we)/dw ЕЕ*+ d(wц)/dw НН*} есть среднее (по времени) значение плотности энергии электромагнитного поля.
21953. В однородной, прозрачной и недиспергирующей среде (e = const и ц = const) распространяется в направлении оси z электромагнитный импульс, который первоначально имел форму f0(z) = lim f(z, t) = 1/ |/2п 1/d e^-z2/2d2. Определить форму импульса f(z, t) в любой последующий момент времени.
21954. В однородной, прозрачной и недиспергирующей среде распространяется в направлении оси х электромагнитный импульс, который в точке х = 0 определяется уравнением f0(t) = lim f(x, t) = { ae^-iw0t (| t | < T/2); 0 (| t | > T/2). Найти спектральную плотность этого импульса.
21955. Плоская монохроматичная линейно поляризованная волна падает в воздухе (е = ц = 1) на рамочную антенну. Вычислить (двумя способами) э. д. с. индукции, которая наводится в антенне. Антенна имеет форму квадрата со стороной а и расположена, как показано на чертеже (рис. ).
21956. Показать, что вещественная часть комплексной диэлектрической проницаемости является четной функцией частоты, а мнимая часть — нечетной функцией частоты.
21957. Вычислить диэлектрическую проницаемость e(w), положив в D(t)=integral e(т)E(t-т)dт e(t) = Ae^-t/a, где А и а — константы.
21958. Определить движение свободной заряженной частицы (е, m) в поле монохроматичной линейно поляризованной электромагнитной волны. Релятивистскими эффектами и радиационным торможением пренебречь.
21959. В разреженном ионизированном газе (плазме) можно в первом приближении считать электроны свободными. Показать, что в этом приближении распространение электромагнитных волн в такой среде характеризуется мнимой проводимостью. Найти диэлектрическую проницаемость плазмы.
21960. При какой частоте в плазме может распространяться чисто электрическая (H = 0) продольная волна?
21961. Плазма находится в однородном постоянном магнитном поле H0. Рассматривая плазму как разряженный электронный газ, определить движение электронов в поле плоской монохроматичной волны, распространяющейся в направлении статического поля H0, а также дисперсионную формулу.
21962. Вычислить групповую скорость электромагнитных волн в плазме при наличии в ней постоянного однородного магнитного поля H0 в направлении распространения волны. Ограничиться случаем, когда n - 1 << 1.
21963. Показать, что при распространении радиоволн в ионосфере следует ожидать резонансных явлений вблизи длины волны L ~ 210 м. Принять напряженность магнитного поля земли H = 0,5 э.
21964. Исходя из модели упруго связанного электрона, вычислить тензор диэлектрической проницаемости диэлектрика при наличии в нем постоянного магнитного поля H0. N — число электронов в 1 см3. Принять собственную частоту одинаковой для всех электронов. Релятивистскими эффектами и радиационным торможением пренебречь.
21965. Определить фазовую скорость монохроматичной электромагнитной волны в диэлектрике при наличии в нем постоянного магнитного поля H0. Принять магнитную проницаемость ц = 1.
21966. В диэлектрике имеется постоянное магнитное поле H0. Исследовать монохроматическую волну, которая распространяется: а) вдоль и б) поперек магнитного поля. Диэлектрик считать прозрачным и немагнитным.
21967. В вакууме на безграничную плоскую поверхность однородного немагнитного диэлектрика (e, ц = 1) падает под углом а плоская электромагнитная волна, направление поляризации которой составляет угол Q с плоскостью падения. Вычислить коэффициенты отражения р и прохождения d.
21968. Показать, что при отражении и преломлении электромагнитной волны выполняется закон сохранения энергии.
21969. В вакууме на безграничную плоскую поверхность однородного немагнитного диэлектрика (e, ц = 1) падает под углом а плоская электромагнитная волна, направление поляризации которой составляет угол Q с плоскостью падения. Вычислить коэффициенты отражения р и прохождения d. Решить задачу для случая, когда: 1) падающая волна не поляризована (естественный свет) и 2) падающая волна эллиптически поляризована.
21970. Определить состояние поляризации отраженной и преломленной волн для задач 3.33 и 3.35.
21971. В вакууме на безграничную плоскую поверхность однородного немагнитного диэлектрика (e, ц = 1) падает под углом а плоская электромагнитная волна, направление поляризации которой составляет угол Q с плоскостью падения. Вычислить давление, производимое на поверхность диэлектрика электромагнитной волной.
21972. Показать, что для немагнитных и непроводящих изотропных сред формулы Френеля для отряженной волны можно записать в виде R||/A|| = n2 cos а - |/n2 - sin2 а/n2 cos а + |/n2 - sin2 а; R/A = cos а - |/n2 - sin2 а/cos а + |/n2 - sin2 а, где а — угол падения; n = |/ e2/e1 - относительный показатель преломления.
21973. Вычислить коэффициент отражения для случая почти скользящего падения на среду, относительный показатель преломления которой мало отличается от единицы.
21974. Рассмотреть отражение монохроматичной плоской волны на границе раздела двух однородных непроводящих и немагнитных сред (s1 = s2 = 0; ц1 = ц2 = 1) для случая, когда e2 < e1 и sin a > |/e2/e1. Показать, что коэффициент отражения равен единице (полное отражение).
21975. Показать, что при полном отражении прошедшая волна не является поперечной.
21976. Показать, что при полном отражении среднее значение нормальной составляющей вектора Умова — Пойнтинга на границе обеих сред равно нулю.
21977. Вычислить разность фаз между параллельной (R) и перпендикулярной (R) составляющими электрического вектора отраженной волны при полном отражении, если падающая волна линейно поляризована.
21978. Линейно поляризованная волна претерпевает полное отражение. При каком условии отраженная волна также линейно поляризована? При каком условии она будет поляризована по кругу?
21979. Плоская волна падает на стеклянную призму полного отражения. Интенсивность падающей волны J0 и поляризована она под углом в 45° к плоскости падения. Определить интенсивность J и состояние поляризации волны, выходящей из призмы. Поглощением в призме пренебречь. Показатель преломления стекла n.
21980. Обобщить формулы Френеля на случай изотропных проводящих и магнитных сред, характеризующихся постоянными значениями e, ц и s.
21981. В вакууме на безграничную плоскую поверхность немагнитного металла (e = const; ц = 1; s = const) падает под углом а плоская монохроматичная волна, направление поляризации которой составляет угол Q с плоскостью падения. Определить интенсивность и состояние поляризации отраженной волны, если интенсивность падающей линейно поляризованной волны J0. Рассмотреть предельный случай идеального проводника (s = оо).
21982. Из вакуума на поверхность идеального проводника (s = oo) падает нормально плоская монохроматичная линейно поляризованная волна. Интенсивность падающей волны J. Определить плотность токов на поверхности проводника.
21983. Как нужно расположить металлическое зеркало, чтобы отраженная волна имела круговую поляризацию? Падающая волна линейно поляризована.
21984. Показать, что в предельном случае s/we >> 1 магнитный вектор волны, проникающей в металл, отстает по фазе от электрического вектора на 45°.
21985. В вакууме распространяется плоская монохроматичная волна, которая под углом а падает на плоскую границу ионосферы. Рассматривая ионосферу как разреженный электронный газ (наличие тяжелых ионов можно не учитывать), вычислить коэффициенты отражения и прохождения. Показать, что если w2 < 4пNe2/m (N — число электронов в единице объема; w — частота световой волны), то имеет место полное отражение.
21986. В однородном, прозрачном и немагнитном диэлектрике имеется постоянное магнитное поле H0, направленное перпендикулярно к его поверхности. На эту поверхность в направлении магнитного поля H0 падает в вакууме плоская монохроматичная и линейно поляризованная волна, интенсивность которой J0. Определить интенсивность и состояние поляризации отраженной и прошедшей волн.
21987. Плоская монохроматичная и вправо поляризованная по кругу волна падает нормально к поверхности ионосферы. В ионосфере имеется постоянное магнитное поле Н0, направление которого совпадает с направлением распространения падающей волны. Рассматривая ионосферу как разреженный электронный газ, вычислить интенсивность и состояние поляризации отраженной волны. Интенсивность падающей волны J0.
21988. В однородном, прозрачном и немагнитном диэлектрике имеется постоянное магнитное поле H0, направленное перпендикулярно к его поверхности. На эту поверхность в направлении магнитного поля H0 падает в вакууме плоская монохроматичная и линейно поляризованная волна, интенсивность которой J0. Определить интенсивность и состояние поляризации отраженной и прошедшей волн. Решить задачу для случая, когда магнитное поле Н0 направлено параллельно поверхности диэлектрика и совпадает с направлением поляризации падающей волны. Падение по-прежнему нормальное.
21989. Однородный плоскопараллельный слой толщиною а граничит с обеих сторон с однородными средами. Написать уравнения, которыми определяется прохождение монохроматичной электромагнитной волны через слой.
21990. Вычислить коэффициенты отражения и прозрачности плоскопараллельного слоя для случая нормального падения, если все три среды непроводящие и немагнитные.