Решение задач по физике. Онлайн-база готовых решений.
Поиск по задачам:
Вход на сайт
14287. Определить знак, концентрацию и подвижность свободных носителей заряда в полупроводниковом образце, который обладает примесной проводимостью и сопротивлением 338 Ом. При токе 50 мА и магнитной индукции 0,1 Тл холловская разность потенциалов в образце равна 200 мВ. Размеры образца: толщина b = 0,1 мм, ширина d = 5 мм.
14288. Пластинка из полупроводника р-типа шириной d = 1 см и длиной l = 3 см помещена в однородное магнитное поле напряженностью Н = 0,5 Тл. К концам пластинки (вдоль ребра с размером l) приложено постоянное напряжение U = 180 В. При этом поперечная холловская разность потенциалов оказалась равной V = 5 мВ. Определить концентрацию и подвижность дырок в данном полупроводнике, удельное сопротивление которого р = 0,03 Ом•м.
14289. Константа Холла у алюминия равна -0,3•10-10 В•м/(А•Тл). Сколько электронов от каждого атома принимают участие в проводимости? Плотность алюминия 2700 кг/м3, атомный вес 27.
14290. По цилиндрическому проводу протекает ток, плотность которого j однородна по сечению проводника. Концентрация электронов проводимости равна n. Пренебрегая сопротивлением и учитывая поле Холла, определить величину и направление вектора Пойнтинга в проводнике в зависимости от расстояния до оси r. Считать, что е = m = 1.
14291. В квазиодномерном электронном газе, образующегося в МДП-структурах (металл-диэлектрик-полупроводник) или гетероструктурах (в последнем случае это, как правило, GaAs), при низких температурах и в сильных магнитных полях наблюдается целочисленный квантовый эффект Холла (ЦКЭХ). Сущность этого эффекта состоит в том, что в зависимости холловского сопротивления от магнитного поля наблюдаются последовательные ступеньки (холловские плато), причем величина холловского сопротивления на этих плато пропорци
14292. Холловское сопротивление МДП-структуры в магнитном поле В = 2,5 Тл равно RX = 4,3 кОм. Какова плотность электронов?
14293. Для наблюдения дробного квантового эффекта Холла, при котором фактор заполнения оказывается не целым, а дробным числом, необходимо, чтобы кулоновское взаимодействие U между электронами было существенно больше их кинетической энергии Е. Оценить, насколько надо изменить плотность электронов в двумерном электронном газе, чтобы отношение U/E увеличилось в 10 раз?
14294. В 1911г. Г. Камерлинг-Оннес при измерении сопротивления ртути, охлаждаемой жидким гелием, обнаружил, что при откачке паров гелия из криостата сопротивление ртути исчезает. Так было открыто явление сверхпроводимости. Вычислить, до какого давления надо было откачивать пары гелия, если при давлении рк = 1 атм температура кипения гелия Тк = 4,22 К, теплота испарения при этом давлении q = 84 Дж/моль, а критическая температура сверхпроводящего перехода ртути Тс = 4,15 К.
14295. При каком напряжении V начнет течь ток через туннельный переход металл-изолятор-сверхпроводник, если Тс = 92 К, а измерения проводятся при Т Тс?
14296. Из широкой сверхпроводящей ленты был свернут длинный цилиндр радиусом а = 1 см и края ленты сварены вдоль образующей. Измерения показали, что электрический контакт в месте сварки оказался не очень хорошим, поскольку за один час ток в кольце уменьшался на 1%. Каково сопротивление R единицы длины сварного шва?
14297. В 1964 г. Крибье с сотрудниками с помощью упругого рассеяния нейтронов на ниобии экспериментально подтвердил, что в сверхпроводниках II рода в магнитном поле В > Вс1 образуется треугольная вихревая решетка Абрикосова. В опытах наблюдался максимум первого порядка в отражении нейтронов с длиной волны l = 5 А под углом q = 20 по отношению к падающему пучку от плоскостей, разделенных расстоянием h (высота равностороннего треугольника структуры). В каком магнитном поле проводился эксперимент?
14298. Точечный магнитный диполь с магнитным моментом m = 1 А•м2 висит над поверхностью сверхпроводника I рода (температура Т ~ 0 К), у которого критическое магнитное поле Вс = 0,05 Тл. Ось диполя перпендикулярна плоскости. Какова максимально допустимая масса m диполя?
14299. Какой максимальный ток течет по поверхности сверхпроводника I рода, если Вс = 4•104 А/м, a lL = 0,5•10-7 м?
14300. Дивер и Фербенк наблюдали квантование магнитного потока в длинной оловянной трубочке с внутренним диаметром d = 15 мкм. Какому магнитному полю соответствует один квант магнитного потока через сечение такой трубки?
14301. Оценить неоднородность магнитного поля в сверхпроводящей пленке толщиной, много меньшей лондоновской длины.
14302. Индуктивностью резонансного контура (n0 = 10 МГц) служит длинная однослойная катушка диаметром d = 10 мм. Насколько изменится резонансная частота контура, если внутрь катушки вставлен на всю длину сверхпроводящий цилиндр диаметром d/2? Концентрация сверхпроводщих электронов ns = 1028 м-3, температура Т Тс.
14303. Оценить в электронвольтах величину энергетической щели (энергию спаривания электронов) в свинце, у которого критическая температура Тс = 7,2 К.
14304. Оценить в электронвольтах энергию электрона в сверхпроводнике в критическом магнитном поле при Т = 0 К, если известно, что Тс = 10 К, постоянная решетки а = 3 А.
14305. Тантал кристаллизуется в объемно-центрированную кубическую решетку с ребром а = 3 А, и является сверхпроводником I рода с Тс = 4,4 К. Считая, что каждый атом тантала отдает в зону проводимости один электрон, эффективная масса которого равна массе свободного электрона, оценить из энергетических соображений величину индукции критического магнитного поля Вс при Т ~ 0 К как поля, в котором разрушаются куперовские пары.
14306. Исходя из соотношения неопределенностей, оценить характерный линейный размер (длину когерентности x) электронной пары в сверхпроводнике с энергетической щелью 3 мэВ в электронном спектре. Учесть, что в образовании пары участвуют электроны вблизи поверхности Ферми, скорость которых принять равной vF = 106 м/с.
14307. В сверхпроводнике электроны образуют пары с противоположно направленными спинами (куперовские пары). В каком магнитном поле произойдет разрушение таких пар, сопровождаемое изменением спина электронной системы, если в нулевом поле критическая температура сверхпроводника равна Тс = 92 К ?
14308. Длинный цилиндр из сверхпроводника II рода, у которого нижнее критическое поле Вс1 = 0,04 Тл, помещен в магнитное поле В = 0,05 Тл, параллельное его образующей. При этом его намагниченность составила половину того значения, которое было при В = Вс1. Оценить среднее расстояние между вихрями магнитного потока в этом поле.
14309. У высокотемпературного сверхпроводника YВа2Сu3О7 нижнее критическое поле равно Вс1 ~ 0,1 Тл, а верхнее Вc2 ~ 102 Тл. Оценить глубину проникновения l и длину когерентности x в этом соединении при Т = 0 К.
14310. Найти зависимость скорости сверхпроводящих электронов от расстояния до оси кванта магнитного потока, проникшего в сверхпроводник.
14311. Длинный цилиндр из сверхпроводника II рода с массой М = 25 г и с высотой l = 10 см подвешен на тонкой нити. Вдоль оси цилиндра прикладывается такое магнитное поле Н = 104 Э > Hc1, что индукция В ~ m0H. Вначале, когда температура цилиндра была Т Тс, цилиндр покоился, а затем температура поднялась выше критической. Найти установившуюся угловую частоту вращения цилиндра. Глубина проникновения магнитного поля l = 10-7 м, плотность сверхпроводящих электронов ns = 1028 м-3.
14312. Плоская лента ширины b = 0,5 см из сверхпроводника II рода в смешанном состоянии помещена в магнитное поле В = 10 Тл, перпендикулярное поверхности ленты и много большее величины первого критического поля. По ленте без диссипации течет ток I = 10 А. Вихри, удерживаемые дефектами сверхпроводника, при этом неподвижны. Вычислить силу F, действующую на отдельный вихрь со стороны дефектов кристалла. Считать, что ток распределен по образцу однородно, а вихревую структуру создают другие, независимые от
14313. Исходя из формулы для ларморовой частоты прецессии показать, что диамагнитная восприимчивость атомарного газа определяется приближенно формулой c = -r2, где N — число атомов, Z — их порядковый номер, r2 — средний квадрат расстояний электронов от ядра.
14314. Основной вклад в диамагнетизм вносят внешние электроны атомов. У атома хлора 8 внешних электронов, а его диамагнитная восприимчивость равна -30,8•10-8 м3/кмоль. Оценить радиус наружной электронной оболочки атома хлора.
14315. В бензине (C6H6) углеродные атомы образуют правильные шестиугольники (гексагоны) со стороной а = 1,4 А. Волновая функция каждого внешнего электрона от углеродного атома простирается на все кольцо атомов. Оценить вклад этих электронов в удельную диамагнитную восприимчивость жидкого бензина, плотность которого равна 0,88•103 кг/м3.
14316. Вычислить молярную диамагнитную восприимчивость атомарного водорода в основном состоянии, для которого волновая функция имеет вид y(r) = (пr13)1/2exp(-r/r1), где r1 — первый боровский радиус.
14317. Вывести выражение для магнитной восприимчивости слабого раствора постоянных диполей, магнитный момент каждого из которых равен М, в предположении, что диполи ориентированы произвольно относительно направления слабого магнитного поля, т.е. когда магнитная энергия диполя MB kБТ. Какова будет восприимчивость, если диполи ориентированы лишь по или против поля?
14318. Найти магнитный момент парамагнитного газа, состоящего из N атомов в состоянии 2S1/2 при температуре Т в магнитном поле В, при условии mВ kБТ.
14319. Рассчитать парамагнитную восприимчивость 1 см3 газообразного кислорода, находящегося в слабом магнитном поле при нормальных условиях. Магнитный момент молекулы кислорода m = 2,8mБ.
14320. Длинный парамагнитный стержень диаметром d = 5 мм сбалансирован на весах, причем один конец стержня находится между полюсами магнита, создающего горизонтальное магнитное поле, а другой в области, где это поле мало. Если магнитная индукция поля равна В = 1 Тл, то кажущееся увеличение массы стержня 1,5 г. Какова магнитная восприимчивость материала стержня? Такой метод измерения магнитной восприимчивости называется методом Гюи.
14321. Магнитная восприимчивость жидкого 3Не выше температуры 1 К ведет себя точно по закону Кюри, т.е. c oo 1/T. Вычислить величину удельной восприимчивости 3He при температуре Т = 2 К. Плотность 3Не при этой температуре равна р = 0,07•103 кг/м3.
14322. Известно, что щелочные металлы обнаруживают парамагнетизм, не зависящий от температуры. Он может быть объяснен следующим образом. При включении внешнего магнитного поля Н свободные электроны с антипараллельными вектору Н спинами начнут поворачиваться вдоль Н, но при этом в соответствие с принципом Паули они будут переходить на более высокие незанятые энергетические уровни. Этот процесс будет происходить до тех пор, пока уменьшение магнитной энергии электронов не сравняется с увеличением их кинет
14323. Оценить величину молекулярного поля (поля Вейсса) в железе, температура Кюри которого Q = 770°С.
14324. Атомы, обладающие магнитным моментом, могли бы образовывать упорядоченную структуру за счет магнитного взаимодействия. Оценить, при какой максимальной температуре это еще возможно, если межатомное расстояние порядка постоянной решетки в твердом теле а = 3 А.
14325. Учитывая, что в ферромагнетике имеется обменное поле Hэф, получить выражение для его парамагнитной восприимчивости (закон Кюри-Вейсса) c oo .
14326. Считая известным, что обменный интеграл J для электронной конфигурации молекулы водорода отрицателен, показать, что синглетное состояние (состояние с антипараллельными спинами) обладает более низкой энергией, чем триплетное (состояние с параллельными спинами).
14327. Оценить энергию обменного взаимодействия (в эВ) в никеле, в котором упорядочение электронных спинов происходит при температуре Кюри ТС = 358°С.
14328. В гадолинии, который принадлежит к группе редкоземельных элементов, магнетизм обусловлен спиновым магнитным моментом 4f-оболочки, расположенной в «глубине» атома. У каждого иона Gd имеется n = 12 ближайших соседей, а среднее значение спина S = 7/2. Оценить величину обменного интеграла в Gd, у которого температура Кюри ТC = 293 К.
14329. В феноменологической теории ферромагнетизма Вейсса каждый магнитный атом испытывает действие эффективного поля Hэф, тогда как в квантовой теории Гейзенберга-Френкеля энергия взаимодействия атомов выражается соотношением Uобм = -2JSiSj (SiSj — спины взаимодействующих атомов). Учитывая взаимодействие атома только с n ближайшими соседями и считая его с ними одинаковым, найти связь феноменологической константы Вейсса с обменным интегралом J. Объем V, приходящийся на один атом, считать заданным.
14330. Два соседних домена, намагниченных в различных направлениях, всегда разделены переходным слоем конечной толщины (стенкой Блоха), в котором происходит постепенный поворот спинов (см. рисунок). Оценить толщину этого переходного слоя для кристалла железа, у которого направления намагниченности в соседних слоях антипараллельны, температура Кюри ТС = 1043 К, постоянная решетки а = 3,6 А, а энергия анизотропии К = 4•104 Дж/м3. Спин атома железа считать равным S = 1. Указание. Энергией анизотропии назы
14331. В ферромагнетиках при низких температурах заметный вклад в тепловые процессы вносят колебания в системе поляризованных спиновых моментов — спиновые волны, для которых закон дисперсии имеет вид w = Аk2 , а среднее число квантов — магнонов — в тепловом равновесии определяется той же формулой Планка, что и для фононов. Выяснить характер температурной зависимости вклада магнонов в теплоемкость ферромагнетиков.
14332. Два направления n и n, определяются в сферической системе координат углами v,a и v,, a,. Найти косинус угла в между ними.
14333. Во всех декартовых системах координат задана совокупность трех величин ai (i = 1,2,3) и известно, что aibi = inv относительно поворотов и отражений. Доказать, что если bi — произвольный вектор (псевдовектор), то ai — также вектор (псевдовектор).
14334. В некоторых случаях бывает удобно вместо декартовых компонент вектора ах, ау, az рассматривать его циклические компоненты, определяемые формулами a±1 = -/+ (ах ± iay), a0 = az. Выразить скалярное и векторное произведения двух векторов через их циклические компоненты. Выразить также циклические компоненты радиуса-вектора через шаровые функции Лежандра.
14335. Найти компоненты тензора eik-1, обратного тензору eik Рассмотреть, в частности, случай, когда eik является симметричным тензором, заданным в главных осях.
14336. Найти закон преобразования совокупности объемных интегралов Tik = Int (xi xk dV) при пространственных поворотах и отражениях (xi и xk — декартовы координаты).
14337. Составить матрицы преобразования базисных ортов: при переходе от декартовых координат к сферическим и обратно; при переходе от декартовых координат к цилиндрическим и обратно.
14338. Записать матрицу преобразования компонент вектора: при отражении трех координатных осей; при повороте декартовой системы координат вокруг оси z на угол a.
14339. Найти матрицу преобразования компонент вектора при повороте координатных осей, определяемом углами Эйлера а1, Q, a2 (рис), путем перемножения матриц, соответствующих поворотам вокруг оси z на угол a1, вокруг линии узлов ON на угол в и вокруг оси z, на угол a2.
14340. Найти матрицу D (a1Qa2), с помощью которой преобразуются циклические компоненты вектора при повороте координатной системы, определяемом углами Эйлера a1, Q, a2 (рис.).
14341. Показать, что матрица бесконечно малого поворота системы координат a может быть записана в виде a = 1+e, где e — антисимметричная матрица (eik = —eki). Выяснить геометрический смысл eik.
14342. Доказать, что при поворотах или отражениях четного числа координатных осей определитель преобразования равен +1, а при отражениях нечетного числа координатных осей этот определитель равен —1.
14343. Во всех декартовых системах координат задана совокупность величин eik, обладающих следующими свойствами: при перестановке любых двух индексов eikl меняет знак; e123 = 1. Показать, что эта совокупность еш образует псевдотензор III ранга (совершенно антисимметричный единичный псевдотензор III ранга).
14344. Доказать, что компоненты антисимметричного тензора II ранга при вращениях преобразуются как компоненты вектора.
14345. Записать выражения для компонент векторного произведения двух векторов и вихря вектора с помощью тензора eikl. Указать, как преобразуются эти величины при вращениях и отражениях.
14346. Записать в инвариантной векторной форме: а) einl eirs elmp estp an ar bm ct; б) einl ekrs elmp estp ar an, bk bi, ct cm,.
14347. Представить произведение [а*(b х с)] [а,*(b, х с,)] в виде суммы членов, содержащих только скалярные произведения векторов.
14348. Показать, что единственным вектором, компоненты которого одинаковы во всех системах координат, является нулевой вектор; что всякий тензор II ранга, компоненты которого одинаковы во всех системах координат, пропорционален dik; тензор III ранга — eikl; тензор IV ранга — (dik dlm + dim dkl + dil dkm).
14349. Пусть n — единичный вектор, все направления которого в пространстве равновероятны. Найти средние значения его компонент и их произведений: ni, ni nk, ni nk nl, ni nk nl nm, пользуясь трансформационным свойством искомых величин, а не прямым вычислением соответствующих интегралов.
14350. Найти усредненные по всем направлениям значения следующих выражений: (а*n)2, (а*n) (b*n), (а*n)n, (а х n)2, (а х n)- (b х n), (а*n) (b*n) (с*n) (d*n), если n — единичный вектор, все направления которого равновероятны, а, b, с и d — постоянные векторы.
14351. Составить все возможные независимые инварианты из полярных векторов n, n, и псевдовектора 1.
14352. Какие независимые псевдоскаляры можно составить из двух полярных векторов n, n, и одного псевдовектора 1? Из трех полярных векторов n1, n2, n3?
14353. Записать циклические компоненты градиента в сферических координатах.
14354. Воспользовавшись декартовыми, сферическими и цилиндрическими координатами, вычислить div r, rot г, grad (l*г), (l*V)r, где r — радиус-вектор, l — постоянный вектор.
14355. Выполняя все вычисления в сферических (или цилиндрических) координатах, найти rot (w х r), где w — постоянный вектор, направленный по оси z.
14356. Вычислить grad ф (r); div ф (r)r; rot ф (r)r; (l*V) ф (r)r.
14357. Найти функцию ф (r), удовлетворяющую условию div ф (r)r = 0.
14358. Найти дивергенции и вихри следующих векторов: (а*r)b, (а*r)r, (а х r), ф (r) (а х r), r х (а х r), где а и b — постоянные векторы.
14359. Вычислить grad A (r)*r, grad A (r)*B (r), div ф (r)A (r), rot ф (r)A (r), (l*V)ф (r)A (r).
14360. Вычислить grad p*r/r^3 и rot p x r / r^3 (р — постоянный вектор), воспользовавшись выражениями градиента и вихря в сферических координатах. Найти векторные линии для этих векторов (дать рисунок).
14361. Записать проекции вектора dА на оси сферической системы координат. Указание. Воспользоваться тождеством dA = — rot rot А + grad div А.
14362. Записать проекции вектора dА на оси цилиндрической системы координат.
14363. Интеграл по объему Int (grad ф - rot A) dV преобразовать в интеграл по поверхности.
14364. Вычислить интегралы Int (r (а*n) dS), Int (а*r)n dS, где a — постоянный вектор, n — орт нормали к поверхности.
14365. Интегралы по замкнутой поверхности Int (n ф dS), Int (n х a)dS, Int (n*b)a dS (b — постоянный вектор, n — орт нормали) преобразовать в интегралы по объему, заключенному внутри поверхности.
14366. Интеграл по замкнутому контуру int ф dl преобразовать в интеграл по поверхности, опирающейся на этот контур.
14367. Интеграл Int u df, взятый по некоторому замкнутому контуру, преобразовать в интеграл по поверхности, опирающейся на этот контур (u, f - скалярные функции координат).
14368. Найти общий вид решения уравнения Лапласа для скалярной функции, зависящей только: а) от r; б) от v; в) от a (сферические координаты).
14369. Найти общий вид решения уравнения Лапласа для скалярной функции, зависящей только: а) от r; б) от а; в) от z (цилиндрические координаты).
14370. Уравнение x2/a2 + y2/b2 + z2/c2 = 1 (a > b > c) изображает эллипсоид с полуосями a, b, c. Уравнения #### изображают соответственно эллипсоид, однополостной и двухполостной гиперболоиды, софокусные с первым эллипсоидом. Через каждую точку пространства проходит по одной поверхности, характеризуемой значениями e, h, e. Числа e, h, e называются эллипсоидальными координатами точки х, у, z. Найти формулы преобразования от e, h, e к х, у, z. Убедиться в ортогональности эллипсоидальной системы координат. Найти коэффициенты Ламэ и оператор Лапласа в эллипсоидальных координатах.
14371. При a = b > с эллипсоидальная система координат вырождается в так называемую сплюснутую сфероидальную систему координат. Координата e при этом переходит в постоянную, равную —а2, и должна быть заменена другой координатой. В качестве последней выбирают азимутальный угол a в плоскости ху. Координаты e, h определяются из уравнений #### Поверхности e = const представляют собой сплюснутые эллипсоиды вращения вокруг оси z, поверхности h = const — софокусные с ними однополостные гиперболоиды вращения (рис.). Найти выражения r, z в сплюснутых сфероидальных координатах, коэффициенты Ламэ и оператор Лапласа в этих координатах.
14372. Вытянутая сфероидальная система координат получается из эллипсоидальной при a > b = с. Координата h при этом вырождается в постоянную и должна быть заменена азимутальным углом a, отсчитываемым в плоскости yz от оси у. Координаты e, e определяются из уравнений #### Поверхности постоянных e и e представляют собой вытянутые эллипсоиды и двухполостные гиперболоиды вращения (рис.). Выразить величины х, r через e, e; найти коэффициенты Ламэ и оператор Лапласа в переменных e, e, a.
14373. Бисферические координаты e, h, a связаны с декартовыми соотношениями: #### Показать, что координатные поверхности e = const представляют собой сферы x2 + y2 + (z — a cthe)^2 = (a/sh e)^2, поверхности h = const — веретенообразные поверхности вращения вокруг оси z, уравнение которых #### поверхности а = const — полуплоскости, расходящиеся от оси z (рис.). Убедиться в том, что эти координатные поверхности ортогональны между собой. Найти коэффициенты Ламэ и оператор Лапласа.
14374. Тороидальные координаты p, e, a образуют ортогональную систему и связаны с декартовыми координатами соотношениями #### Показать, что p = ln r1/r2 (см. рис., на котором изображены плоскости a = const, a + п = const), а величины e представляют собой угол между r1 и r2 (e > 0 при z > 0 и e < 0 при z < 0). Какой вид имеют координатные поверхности р и e? Найти коэффициенты Ламэ.
14375. Бесконечная плоская плита толщиной a равномерно заряжена по объему с плотностью р. Найти потенциал ф и напряженность E электрического поля.
14376. Заряд распределен в пространстве по периодическому закону p = ро cos ах cos by cos yz, образуя бесконечную пространственную периодическую решетку. Найти потенциал ф электрического поля.
14377. Плоскость z = 0 заряжена с плотностью, меняющейся по периодическому закону s = sо sin ах sin /bу, где sо, a, b — постоянные. Найти потенциал ф этой системы зарядов.
14378. Бесконечно длинный круговой цилиндр радиуса R равномерно заряжен по объему или по поверхности так, что на единицу его длины приходится заряд x. Найти потенциал ф и напряженность электрического поля E.
14379. Найти потенциал ф и напряженность Е электрического поля равномерно заряженной прямолинейной бесконечной нити.
14380. Найти потенциал ф и напряженность Е электрического поля равномерно заряженного прямолинейного отрезка длиной 2а, занимающего часть оси z от —a до +a; заряд отрезка q.
14381. Найти форму эквипотенциальных поверхностей равномерно заряженного отрезка, рассмотренного в предыдущей задаче
14382. Найти потенциал ф и напряженность Б электрического поля шара, равномерно заряженного по объему. Радиус шара R, заряд q.
14383. Найти потенциал ф и напряженность Б электрического поля сферы радиуса R, равномерно заряженной по поверхности. Заряд сферы q.
14384. Внутри шара радиуса R, равномерно заряженного по объему с плотностью р, имеется незаряженная шарообразная полость, радиус которой R1, а центр отстоит от центра шара на расстоянии a (a + R1 < R). Найти электрическое поле Б в полости.
14385. Пространство между двумя концентрическими сферами, радиусы которых R1 и R2 (R1 < R2), заряжено с объемной плотностью р = a/r2 Найти полный заряд q, потенциал ф и напряженность Б электрического поля. Рассмотреть предельный случай R2 — > R1, считая при этом q = const.
14386. Найти энергию электростатического поля W для распределений заряда, указанных в задачах 76,77,79. Провести вычисления двумя способами